Учебник. Растворы сильных электролитов

Принципиальное отличие сильных электролитов от слабых состоит в том, что равновесие диссоциации сильных электролитов полностью смещено вправо: ${\text{H}}_2\text{S}{\text{O}}_4\to {\text{H}}^{\mathrm{+}}+\text{H}\text{S}{\text{O}}_4^{\mathrm{-}}\mathrm{,}$ а потому константа равновесия (диссоциации) оказывается величиной неопределенной. Снижение электропроводности при увеличении концентрации сильного электролита обусловлено электростатическим взаимодействием ионов.

Дебай и Хюккель, предложив модель, которая легла в основу теории сильных электролитов, постулировали:

1. Электролит полностью диссоциирует, но в сравнительно разбавленных растворах (C = 0,01 мольċл^–1).

2. Каждый ион окружен оболочкой из ионов противоположного знака. В свою очередь, каждый из этих ионов сольватирован. Это окружение называется ионной атмосферой.

Очевидно, что при электростатическом взаимодействии ионов противоположных знаков необходимо учитывать влияние ионной атмосферы. При движении катиона в электростатическом поле ионная атмосфера деформируется; она сгущается перед ним и разрежается позади него. Эта асимметрия ионной атмосферы оказывает тем более тормозящее действие движению катиона, чем выше концентрация электролитов и чем больше заряд ионов. В этих системах само понятие концентрации становится неоднозначиным и должно заменяться активностью. Для бинарного одно-однозарядного электролита KatAn → Kat⁺ + An⁺ активности катиона (a₊) и аниона (a_–) соответственно равны $a_{\mathrm{+}}={\text{γ}}_{\mathrm{+}}ċC_{\mathrm{+}},a_{\mathrm{-}}={\text{γ}}_{\mathrm{-}}ċC_{\mathrm{-}}\mathrm{,}$ где C₊ и C_– – аналитические концентрации соответственно катиона и аниона, γ₊ и γ_– – их коэффициенты активности.

Определить активности каждого иона в отдельности невозможно, поэтому для одно-однозарядных электролитов пользуются средними геометрическими значений активностей и коэффициентов активностей: $a_{\mathrm{\pm }}=\sqrt{a_{\mathrm{+}}ċa_{\mathrm{-}}}$ ${\text{; γ}}_{\mathrm{\pm }}=\sqrt{{\text{γ}}_{\mathrm{+}}ċ{\text{γ}}_{\mathrm{-}}}\mathrm{.}$

Коэффициент активности по Дебаю–Хюккелю зависит по крайней мере от температуры, диэлектрической проницаемости растворителя (ϵ) и ионной силы (I); последняя служит мерой интенсивности электрического поля, создаваемого ионами в растворе.

Для данного электролита ионная сила выражается уравнением Дебая–Хюккеля: $lg\text{γ}=\mathrm{-}0\mathrm{,}51ċz^2ċ\sqrt{I}$

Ионная сила в свою очередь равна $I=\frac{1}{2}\text{ ∑ }{C}_iċz_i^2$ Здесь C – аналитическая концентрация, z – заряд катиона или аниона. Для одно-однозарядного электролита ионная сила совпадает с концентрацией. Таким образом, NaCl и Na₂SO₄ при одинаковых концентрациях будут иметь разные ионные силы. Сопоставление свойств растворов сильных электролитов можно проводить только тогда, когда ионные силы одинаковы; даже небольшие примеси резко изменяют свойства электролита.

На рис. 6.6 сопоставляются вычисленные и экспериментальные значения lg γ_± при различных ионных силах. Из него видно, что уравнение Дебая–Хюккеля выполняется только для разбавленных растворов.

Зависимость $lg{\text{γ}}_{\mathrm{\pm }}\left(\sqrt{I}\right)\mathrm{.}$

Пунктирные прямые рассчитаны по уравнению Дебая–Хюккеля. Знание коэффициентов активностей позволяет оценить реальные свойства сильных электролитов.